Физический энциклопедический словарь - самофокусировкасвета

Рис. 1. Траектории лучей: о — при фокусировке светового пучка обычной линзой, б — при самофокусировке в нелинейной среде, в — в нелинейном диэлектрич. волноводе.

Световой пучок с поперечным радиусом d фокусируется на расстоянии

fнлd(n0/нл)^1/2, (1)

где n0 — показатель преломления вне пучка, нл — перепад показателя преломления в пучке. Показатель преломления n среды может увеличиваться с ростом поля Е из-за изменения нелинейной поляризации среды, высокочастотного Керра эффекта, электрострикции, нагрева и др. (см. Нелинейная оптика). С. с. наступает, если нелинейная рефракция подавляет неизбежную дифракц. расходимость пучка (см. Дифракция света)

нл/n0>²р (2)

(р — угол дифракц. расходимости). Это происходит, когда фокусное расстояние fнл меньше протяжённости зоны дифракции Френеля. Для выполнения неравенства (2) требуется мощность пучка, превышающая нек-рую критич. величину. По мере приближения к фокусу лучи всё более искривляются (С. с. носит характер лавинообразный), и концентрация поля в нелинейном фокусе значительно сильнее, чем при обычной фокусировке линзой. С. с. может привести к световому пробою, способствовать развитию процессов вынужденного рассеяния света и др. нелинейных процессов.

653

Вслед за первым фокусом при С. с. мощного пучка может появиться ряд последующих — возникает многофокусовая структура. Число фокусов растёт с увеличением мощности источника, и они приближаются ко входу в нелинейную среду (рис. 1, б). В случае коротких световых импульсов фокусы могут двигаться с околосветовыми скоростями (nнл становится функцией времени).

Пучок, несущий критич. мощность, сохраняет свою форму в нелинейной среде, к-рая превращается в стационарный диэлектрич. волновод (рис. 1, в).

Явление С. с. теоретически было предсказано Г. А. Аскарьяном (1962) и впервые наблюдалось Н. Ф. Пилипецким и А. Ф. Рустамовым (1965).

В самофокусирующей среде может развиться специфич. неустойчивость, приводящая к т. н. мелкомасштабной С. с. В световом пучке большой мощности пространств. флуктуации (малые возмущения) экспоненциально нарастают, в результате чего пучок ещё до фокуса разбивается на отд. нити. Для устранения мелкомасштабной С. с. в активной среде лазеров применяются пространств. фильтры и др. устройства, сглаживающие амплитудные профили пучков.

Если показатель преломления среды уменьшается с ростом интенсивности света, то имеет место обратное явление — с а м о д е ф о к у с и р о в к а с в е т о в ы х п у ч к о в (нелинейное расплывание пучков, рис. 2). Наиболее распространена тепловая дефокусировка, обусловленная уменьшением n вследствие расширения в-ва при его нагреве светом.

В нелинейной среде, движущейся перпендикулярно световому пучку (конвективные потоки жидкостей и газов и др.), возникает самоотклонение света от заданного направления.

Рис. 2. Траектории лучей: а — при расфокусировке светового пучка рассеивающей (отрицательной) линзой, б — при самодефокусировке в нелинейной среде.

Рис. 3. Самоотклонение светового пучка навстречу поперечному движению нелинейной дефокусирующей среды (nIнл<0, сплошные линии) и по движению нелинейной самофокусирующей среды (nнл>0, пунктирные линии).

Угол самоотклонения зависит от мощности пучка, скорости поперечного движения среды и инерционности нелинейного механизма изменения показателя преломления (рис. 3). С. с. и самодефокусировка наблюдаются в конденсированных средах и газах (в т. ч. в воздухе и в плазме). Критич. мощность может составлять малую величину вплоть до долей Вт.

• Ахманов С. А., С у х о р у к о в А. П., Хохлов Р. В., Самофокусировка и дифракция света в нелинейной среде, «УФН», 1967, т. 93, в. 1, с. 19; Луговой В. Н., Прохоров A.M., Теория распространения мощного лазерного излучения в нелинейной среде, там же, 1973, т. ill, в. 2, с. 203; Аскарьян Г. А., Эффект самофокусировки, там же.

А. П. Сухорукое.